比表面積分析測(cè)試方法有多種，其中氣體吸附法因其測(cè)試原理的科學(xué)性，測(cè)試過(guò)程的可靠性，測(cè)試結(jié)果的一致性，在國(guó)內(nèi)外各行各業(yè)中被廣泛采用，并逐漸取代了其它比表面積測(cè)試方法，成為*的zui測(cè)試方法。許多標(biāo)準(zhǔn)組織都已將氣體吸附法列為比表面積測(cè)試標(biāo)準(zhǔn)，如美國(guó)ASTM的D3037，ISO標(biāo)準(zhǔn)組織的ISO-9277。我國(guó)比表面積測(cè)試有許多行業(yè)標(biāo)準(zhǔn)，其中代表性的是國(guó)標(biāo)GB/T 19587-2004 《氣體吸附BET法測(cè)定固體物質(zhì)比表面積》。

氣體吸附法測(cè)定比表面積原理，是依據(jù)氣體在固體表面的吸附特性，在一定的壓力下，被測(cè)樣品顆粒（吸附劑）表面在超低溫下對(duì)氣體分子（吸附質(zhì)）具有可逆物理吸附作用，并對(duì)應(yīng)一定壓力存在確定的平衡吸附量。通過(guò)測(cè)定出該平衡吸附量，利用理論模型來(lái)等效求出被測(cè)樣品的比表面積。由于實(shí)際顆粒外表面的不規(guī)則性，嚴(yán)格來(lái)講，該方法測(cè)定的是吸附質(zhì)分子所能到達(dá)的顆粒外表面和內(nèi)部通孔總表面積之和，如圖所示意位置。
氮?dú)庖蚱湟撰@得性和良好的可逆吸附特性，成為zui常用的吸附質(zhì)。通過(guò)這種方法測(cè)定的比表面積我們稱(chēng)之為“等效”比表面積，所謂“等效”的概念是指：樣品的比表面積是通過(guò)其表面密排包覆（吸附）的氮?dú)夥肿訑?shù)量和分子zui大橫截面積來(lái)表征。實(shí)際測(cè)定出氮?dú)夥肿釉跇悠繁砻嫫胶怙柡臀搅浚╒）， 通過(guò)不同理論模型計(jì)算出單層飽和吸附量（Vm），進(jìn)而得出分子個(gè)數(shù)，采用表面密排六方模型計(jì)算出氮?dú)夥肿拥刃ui大橫截面積(Am)，即可求出被測(cè)樣品的比表面積。計(jì)算公式如下：

sg: 被測(cè)樣品比表面積 (m2/g) 
Vm: 標(biāo)準(zhǔn)狀態(tài)下氮?dú)夥肿訂螌语柡臀搅浚╩l） 
Am: 氮分子等效zui大橫截面積（密排六方理論值A(chǔ)m = 0.162 nm2） 
W:　被測(cè)樣品質(zhì)量（g） 
N:　阿佛加德羅常數(shù) （6.02x1023） 
代入上述數(shù)據(jù)，得到氮吸附法計(jì)算比表面積的基本公式：



由上式可看出，準(zhǔn)確測(cè)定樣品表面單層飽和吸附量Vm是比表面積測(cè)定的關(guān)鍵。

測(cè)試方法分類(lèi) 

比表面積測(cè)試方法有兩種分類(lèi)標(biāo)準(zhǔn)(www.jwgb。。ｎｅｔ/Products.php.)。一是根據(jù)測(cè)定樣品吸附氣體量多少方法的不同，可分為：連續(xù)流動(dòng)法、容量法及重量法，重量法現(xiàn)在基本上很少采用；再者是根據(jù)計(jì)算比表面積理論方法不同可分為：直接對(duì)比法比表面積分析測(cè)定、Langmuir法比表面積分析測(cè)定和BET法比表面積分析測(cè)定等。同時(shí)這兩種分類(lèi)標(biāo)準(zhǔn)又有著一定的，直接對(duì)比法只能采用連續(xù)流動(dòng)法來(lái)測(cè)定吸附氣體量的多少，而B(niǎo)ET法既可以采用連續(xù)流動(dòng)法，也可以采用容量法來(lái)測(cè)定吸附氣體量。其關(guān)系如圖所示。




連續(xù)流動(dòng)法

連續(xù)流動(dòng)法(www.jwgbbet。。ｃｏｍ)是相對(duì)于靜態(tài)法而言，整個(gè)測(cè)試過(guò)程是在常壓下進(jìn)行，吸附劑是在處于連續(xù)流動(dòng)的狀態(tài)下被吸附。連續(xù)流動(dòng)法是在氣相色譜原理的基礎(chǔ)上發(fā)展而來(lái)，藉由熱導(dǎo)檢測(cè)器來(lái)測(cè)定樣品吸附氣體量的多少。連續(xù)動(dòng)態(tài)氮吸附是以氮?dú)鉃槲綒猓院饣驓錃鉃檩d氣,兩種氣體按一定比例混合，使氮?dú)膺_(dá)到的相對(duì)壓力，流經(jīng)樣品顆粒表面。當(dāng)樣品管置于液氮環(huán)境下時(shí)，粉體材料對(duì)混合氣中的氮?dú)獍l(fā)生物理吸附，而載氣不會(huì)被吸附，造成混合氣體成分比例變化，從而導(dǎo)致熱導(dǎo)系數(shù)變化，這時(shí)就能從熱導(dǎo)檢測(cè)器中檢測(cè)到信號(hào)電壓，即出現(xiàn)吸附峰。吸附飽和后讓樣品重新回到室溫，被吸附的氮?dú)饩蜁?huì)脫附出來(lái)，形成與吸附峰相反的脫附峰。吸附峰或脫附峰的面積大小正比于樣品表面吸附的氮?dú)饬康亩嗌伲赏ㄟ^(guò)定量氣體來(lái)標(biāo)定峰面積所代表的氮?dú)饬俊Ｍㄟ^(guò)測(cè)定一系列氮?dú)夥謮篜/P0下樣品吸附氮?dú)饬浚衫L制出氮等溫吸附或脫附曲線(xiàn)，進(jìn)而求出比表面積。通常利用脫附峰來(lái)計(jì)算比表面積。



特點(diǎn)：連續(xù)流動(dòng)法測(cè)試過(guò)程操作簡(jiǎn)單，消除系統(tǒng)誤差能力強(qiáng)，同時(shí)具有可采用直接對(duì)比法和BET方法進(jìn)行比表面積理論計(jì)算。
容量法
容量法中，測(cè)定樣品吸附氣體量多少是利用氣態(tài)方程來(lái)計(jì)算。在預(yù)抽真空的密閉系統(tǒng)中導(dǎo)入一定量的吸附氣體，通過(guò)測(cè)定出樣品吸脫附導(dǎo)致的密閉系統(tǒng)中氣體壓力變化，利用氣態(tài)方程P*V/T=nR換算出被吸附氣體摩爾數(shù)變化。

直接對(duì)比法

直接對(duì)比法比表面積分析測(cè)試是利用連續(xù)流動(dòng)法來(lái)測(cè)定吸附氣體量，測(cè)定過(guò)程中需要選用標(biāo)準(zhǔn)樣品（經(jīng)嚴(yán)格標(biāo)定比表面積的穩(wěn)定物質(zhì)）。并聯(lián)到與被測(cè)樣品*相同的測(cè)試氣路中，通過(guò)與被測(cè)樣品同時(shí)進(jìn)行吸附，分別進(jìn)行脫附，測(cè)定出各自的脫附峰。在相同的吸附和脫附條件下，被測(cè)樣品和標(biāo)準(zhǔn)樣品的比表面積正比于其峰面積大小。計(jì)算公式如下：



Sx：被測(cè)樣品比表面積 S0：標(biāo)準(zhǔn)樣品比表面積， 
Ax：被測(cè)樣品脫附峰面積 A0：標(biāo)準(zhǔn)樣品脫附峰面積 
：被測(cè)樣品質(zhì)量 W0：標(biāo)準(zhǔn)樣品質(zhì)量
優(yōu)點(diǎn)：無(wú)需實(shí)際標(biāo)定吸附氮?dú)饬矿w積和進(jìn)行復(fù)雜的理論計(jì)算即可求得比表面積；測(cè)試操作簡(jiǎn)單，測(cè)試速度快，效率高 
缺點(diǎn)：當(dāng)標(biāo)樣和被測(cè)樣品的表面吸附特性相差很大時(shí)，如吸附層數(shù)不同，測(cè)試結(jié)果誤差會(huì)較大。 
直接對(duì)比法僅適用于與標(biāo)準(zhǔn)樣品吸附特性相接近的樣品測(cè)量，由于BET法具有更可靠的理論依據(jù)，目前國(guó)內(nèi)外更普遍認(rèn)可BET法比表面積測(cè)定。 

BET比表面積測(cè)試法



BET理論計(jì)算是建立在Brunauer、Emmett和ler三人從經(jīng)典統(tǒng)計(jì)理論推導(dǎo)出的多分子層吸附公式基礎(chǔ)上，即的BET方程：

P: 吸附質(zhì)分壓 P0: 吸附劑飽和蒸汽壓 
V: 樣品實(shí)際吸附量 Vm: 單層飽和吸附量 
C：與樣品吸附能力相關(guān)的常數(shù) 
由上式可以看出，BET方程建立了單層飽和吸附量Vm與多層吸附量V之間的數(shù)量關(guān)系，為比表面積測(cè)定提供了很好的理論基礎(chǔ)。 
BET方程是建立在多層吸附的理論基礎(chǔ)之上，與許多物質(zhì)的實(shí)際吸附過(guò)程更接近，因此測(cè)試結(jié)果可靠性更高。實(shí)際測(cè)試過(guò)程中，通常實(shí)測(cè)3-5組被測(cè)樣品在不同氣體分壓下多層吸附量V，以P/P0為X軸， 為Y軸，由BET方程做圖進(jìn)行線(xiàn)性擬合，得到直線(xiàn)的斜率和截距，從而求得Vm值計(jì)算出被測(cè)樣品比表面積。理論和實(shí)踐表明，當(dāng)P/P0取點(diǎn)在0.05-0.35范圍內(nèi)時(shí)，BET方程與實(shí)際吸附過(guò)程相吻合，圖形線(xiàn)性也很好，因此實(shí)際測(cè)試過(guò)程中選點(diǎn)需在此范圍內(nèi)。由于選取了3-5組P/P0進(jìn)行測(cè)定，通常我們稱(chēng)之為多點(diǎn)BET。當(dāng)被測(cè)樣品的吸附能力很強(qiáng)，即C值很大時(shí)，直線(xiàn)的截距接近于零，可近似認(rèn)為直線(xiàn)通過(guò)原點(diǎn)，此時(shí)可只測(cè)定一組P/P0數(shù)據(jù)與原點(diǎn)相連求出比表面積，我們稱(chēng)之為單點(diǎn)BET。與多點(diǎn)BET相比，單點(diǎn)BET結(jié)果誤差會(huì)大一些。 
若采用流動(dòng)法來(lái)進(jìn)行BET測(cè)定，測(cè)量系統(tǒng)需具備能調(diào)節(jié)氣體分壓P/P0的裝置，以實(shí)現(xiàn)不同P/P0下吸附量測(cè)定。對(duì)于每一點(diǎn)P/P0下BET吸脫附過(guò)程與直接對(duì)比法相近似，不同的是BET法需標(biāo)定樣品實(shí)際吸附氣體量的體積大小，而直接對(duì)比法則不需要。
特點(diǎn)：BET理論與物質(zhì)實(shí)際吸附過(guò)程更接近，可測(cè)定樣品范圍廣，測(cè)試結(jié)果準(zhǔn)確性和可信度高，特別適合科研及生產(chǎn)單位使用。

孔徑分布測(cè)試

氣體吸附法孔徑(孔隙度)分布測(cè)定利用的是毛細(xì)凝聚現(xiàn)象和體積等效代換的原理，即以被測(cè)孔中充滿(mǎn)的液氮量等效為孔的體積。吸附理論假設(shè)孔的形狀為圓柱形管狀，從而建立毛細(xì)凝聚模型。由毛細(xì)凝聚理論可知，在不同的P/P0下，能夠發(fā)生毛細(xì)凝聚的孔徑范圍是不一樣的，隨著P/P0值增大，能夠發(fā)生凝聚的孔半徑也隨之增大。對(duì)應(yīng)于一定的P/P0值，存在一臨界孔半徑Rk，半徑小于Rk的所有孔皆發(fā)生毛細(xì)凝聚，液氮在其中填充，大于Rk的孔皆不會(huì)發(fā)生毛細(xì)凝聚，液氮不會(huì)在其中填充。臨界半徑可由凱爾文方程給出了：

Rk稱(chēng)為凱爾文半徑，它*取決于相對(duì)壓力P/P0。凱爾文公式也可以理解為對(duì)于已發(fā)生凝聚的孔，當(dāng)壓力低于一定的P/P0時(shí)，半徑大于Rk的孔中凝聚液將氣化并脫附出來(lái)。理論和實(shí)踐表明，當(dāng)P/P0大于0.4時(shí)，毛細(xì)凝聚現(xiàn)象才會(huì)發(fā)生，通過(guò)測(cè)定出樣品在不同P/P0下凝聚氮?dú)饬浚衫L制出其等溫吸脫附曲線(xiàn)，通過(guò)不同的理論方法可得出其孔容積和孔徑分布曲線(xiàn)。zui常用的計(jì)算方法是利用BJH理論，通常稱(chēng)之為BJH孔容積和孔徑分布。